Зависимость времени формирования импульсного разряда от напряжённости электрического поля для разных сред: 1 - воздух, р=10 атм, d=5 мм; 2 - диэлектрик - вода, d=3 см; 3 - вакуум, d=0,5 мм; 4 - трансформаторное масло, d = 1,2 мм.
Импульсный разряд - электрич. разряд в днэлектрич. среде (газе, вакууме, жидкостях и в твёрдых диэлектриках) при воздействии импульса напряжения, длительность к-рого сравнима или меньше длительности установления стационарной формы горения
разряда. Время протекания И. р. условно принято делить на предпробойную стадию (время запаздывания t3)
и стадию пробоя. Время запаздывания пробоя - это интервал от момента
приложения к межэлектродному промежутку напряжения статич. пробоя Uст
до начала спада напряжения на электродах, т. е. момента, когда
сопротивление ионизованной среды становится сравнимым с сопротивлением
внеш. электрич. цепи.
Для газового И. р. интервал t3 условно разбивают на статистич. время запаздывания tст,
в течение к-рого в межэлектродном промежутке (чаще всего на катоде)
появляется хотя бы один электрон, вызывающий развитие электронной
лавины, и время формирования пробоя tф(t3=tст+tф).
В случае принудительного инициирования электронов, напр, при облучении
межэлектродного зазора, можно добиться выполнения условия tстЪtф. Тогда длительность предпробойной стадии t3
определяется интенсивностью ионизационных процессов, т. е.
прикладываемым к промежутку напряжением или, точнее, превышением
амплитудного значения импульса напряжения U0 над пробивным, к-рое характеризуется т. н. коэфф. импульса b=(U0-Uст)/Uст. Характерные времена формирования И. р. в разл. средах при пробое межэлектродного промежутка длиной d под действием прямоугольных импульсов напряжения разл. амплитуды показаны на рис.
При b/1 и отсутствии принудительного инициирования электронов в ряде случаев для И. р. в газе t3~tст. Измерения t3
в таких условиях позволяют судить о статистике возникновения
инициирующих электронов в промежутке. Распределение времён запаздывания
пробоя в этом случае обычно подчиняется экспоненциальному закону n(t)=n0exp(-t/tст), где n0 - общее число пробоев, п(t) - число пробоев, в к-рых реализовано
время запаздывания от t и более.
Механизм формирования И. р. в газе и особенности его горения в стадии
пробоя в значит. степени определяются условиями развития первичных
электронных лавин (см. Лавина электронная ).
Зависимость времени формирования импульсного разряда от напряжённости электрического поля для разных сред: 1 - воздух, р=10 атм, d=5 мм; 2 - диэлектрик - вода, d=3 см; 3 - вакуум, d=0,5 мм; 4 - трансформаторное масло, d = 1,2 мм.
При инициировании разряда одиночными электронами, возникающими на поверхности катода [под действием случайных фотонов или ионов (космич. частиц)], число электронов в лавине описывается законом N=ехр(ax), где х - длина пути, пройденная электронами в направлении дрейфа, a - ионизационный коэф. Таунсенда, определяющий закон размножения электронов в лавине. В условиях U~Сст (b=0) внеш. электрич. поле обычно не искажается пространственными зарядами одиночной первичной электронной лавины. Разряд развивается за счёт вторичных и последующих лавин, к-рые инициируются электронами, выбитыми с поверхности катода при её бомбардировке ионами и фотонами. Такой механизм развития пробоя наз. таунсендовским. В результате пробоя формируется стационарный тлеющий разряд при низких давлениях, а при повыш. давлениях вначале наблюдается кратковрем. фаза тлеющего разряда, к-рый затем переходит в искровой. Для повышенных напряжений U0 (b/0,2) характерен однолавинный (стримерный) механизм пробоя. В этом случае электронная лавина на длине xк[d набирает критич. число электронов Nк, при к-ром электрич. поле вблизи головки и в хвосте лавины существенно усиливается. Это способствует быстрому распространению в направлении анода и катода слабопроводящих плазменных образований (стримеров). На стадии пробоя такие образования преобразуются в высокопроводящий искровой канал. В случае, если разряд инициируется большим числом электронов, равномерно распределённых в объёме промежутка, возможно взаимное пространственное перекрытие электронных лавин ещё до того, как N достигает Nк. При этом в нач. стадии пробоя в широком диапазоне изменений Р реализуется объёмная форма протекания тока. Через характерные времена (10-7-10-6 с) объёмный (тлеющий) разряд переходит в искровой. И. р. широко применяется для создания спец. источников света (лампы для оптич. накачки лазеров, эталонные источники света и т. д.), в газоразрядной электронике, электротехнике.
Г. А. Месяц
Релятивисты и позитивисты утверждают, что "мысленный эксперимент" весьма полезный интрумент для проверки теорий (также возникающих в нашем уме) на непротиворечивость. В этом они обманывают людей, так как любая проверка может осуществляться только независимым от объекта проверки источником. Сам заявитель гипотезы не может быть проверкой своего же заявления, так как причина самого этого заявления есть отсутствие видимых для заявителя противоречий в заявлении.
Это мы видим на примере СТО и ОТО, превратившихся в своеобразный вид религии, управляющей наукой и общественным мнением. Никакое количество фактов, противоречащих им, не может преодолеть формулу Эйнштейна: "Если факт не соответствует теории - измените факт" (В другом варианте " - Факт не соответствует теории? - Тем хуже для факта").
Максимально, на что может претендовать "мысленный эксперимент" - это только на внутреннюю непротиворечивость гипотезы в рамках собственной, часто отнюдь не истинной логики заявителя. Соответсвие практике это не проверяет. Настоящая проверка может состояться только в действительном физическом эксперименте.
Эксперимент на то и эксперимент, что он есть не изощрение мысли, а проверка мысли. Непротиворечивая внутри себя мысль не может сама себя проверить. Это доказано Куртом Гёделем.
Понятие "мысленный эксперимент" придумано специально спекулянтами - релятивистами для шулерской подмены реальной проверки мысли на практике (эксперимента) своим "честным словом". Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
|
|
 |
