Однодоменные частицы - ферро-, ферри- и слабоферромагнитпые частицы малых размеров (меньше критического rс, см. ниже),
в к-рых образование магнитной доменной структуры невыгодно энергетически.
Однородно намагниченному состоянию массивного
образца размером, большим rс, соответствует большая магнитостатическая
энергиягде
MS - намагниченность насыщения, V - объем образца,
N - численный
фактор, зависящий от формы образца. При переходе в многодоменное состояние
понижается настолько, что полная энергия
образца оказывается меньше его энергии
в однодоменном состоянии. Именно с этим выигрышем в энергии (
) и связано существование многодоменного состояния в массивных образцах.
Однако указанный выигрыш в энергии уменьшается с уменьшением линейных размеров
образца. Это связано с тем, что при образовании доменов к полной магн.
энергии образца добавляется энергия доменных стенокк-рая
при уменьшении размеров образца г уменьшается медленнее, чем
Следовательно, начиная с нек-рого размера образца r = rс
выигрыш в энергии, связанный с уменьшением
становится меньше проигрыша в энергии, связанного с образованием доменных
стенок. Т. о., в частицах с rrс
энергетически выгодным оказывается однодоменпое состояние. Величину r наз.критическим
размером однодоменности.
На возможность существования О. ч. впервые
обратили внимание Я. И. Френкель и Я. Г. Дорфман (1930).
Значение rс для разных
магн. материалов заключено в пределах 10-2 - 10-6
см.
Для образования однородного состояния
вовсе не обязательно, чтобы малыми были все размеры образца. В однодоменном
состоянии может находиться, напр., магнитно-одноосный образец в виде тонкого
и бесконечно длинного цилиндра с осью, параллельной оси лёгкого намагничивания. То
же относится и к тонким магнитным плёнкам с толщиной меньше нек-рой
критической, но с безграничными размерами в плоскости, параллельной поверхности.
Из-за больших энергетнч. барьеров между
разл. магн. состояниями однодоменное состояние частиц, напр. в нулевом
внеш. магн. поле Н, может быть метастабильным. В связи с
этим, являясь однодомеиными при Н = 0, частицы не обязательно остаются
таковыми при изменении направления намагниченности под влиянием
Н. На
это впервые обратил внимание Е. И. Кондорский (1952), к-рый ввёл понятие
"абсолютной однодоменности". Абсолютно однодоменными являются частицы с
размерами r < r0 (r0 - размер
абсолютно однодоменной частицы), в к-рых при любых значениях и направлениях
Ннамагниченность
остаётся однородной по всему объёму образца.
Аналитич. выражение размера r0 для сферич. ферромагн. частицы было найдено У. Брауном (W. F. Brown) в 1957. В этой ф-ле А - обменный параметр, x1 = 2,08. Для Fe (А = 0,8 х 10-6 эрг/см, MS = 1700 Гс) r0 = 53,5 А. Возможность существования О. ч. имеет важное практич. значение, напр., для изготовления высокоэнергоёмких пост. магнитов, получаемых путём прессования конгломератов однодоменных частиц, а также для магн. записи информации.
Б. Н. Филиппов
Понятие же "физического вакуума" в релятивистской квантовой теории поля подразумевает, что во-первых, он не имеет физической природы, в нем лишь виртуальные частицы у которых нет физической системы отсчета, это "фантомы", во-вторых, "физический вакуум" - это наинизшее состояние поля, "нуль-точка", что противоречит реальным фактам, так как, на самом деле, вся энергия материи содержится в эфире и нет иной энергии и иного носителя полей и вещества кроме самого эфира.
В отличие от лукавого понятия "физический вакуум", как бы совместимого с релятивизмом, понятие "эфир" подразумевает наличие базового уровня всей физической материи, имеющего как собственную систему отсчета (обнаруживаемую экспериментально, например, через фоновое космичекое излучение, - тепловое излучение самого эфира), так и являющимся носителем 100% энергии вселенной, а не "нуль-точкой" или "остаточными", "нулевыми колебаниями пространства". Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.