Стокса закон - закон, определяющий силу сопротивления F, испытываемую
твёрдым шаром при его медленном равномерном постулат, движении в неограниченной
вязкой жидкости:,
где -
коэф. вязкости жидкости, r - радиус шара, v - скорость его
поступат. движения. Выведен Дж. Г. Стоксом (G. G. Stokes) в 1851. Этот
случай обтекания шара часто наз. течением Стокса. С. з. справедлив лишь
для малых Рейнольдса чисел
С помощью выражения,
где -
плотность жидкости, С. з. преобразуется к безразмерному виду Сх
= 24/Rе, где Сх - аэродинамический коэффициент сопротивления.
С. з. обобщается на случай нестационарного движения шара со скоростью v(t), где t - время. В частности, для мгновенного (импульсного) приведения
шара в поступат. движение со скоростью v0 из состояния
покоя С. з. принимает вид
Стокса закон используется в коллоидной химии, молекулярной физике, метеорологии.
По С. з. можно определить скорость осаждения мелких капель тумана, коллоидных
частиц, частиц ила и др. мелких частиц. Предельную скорость vпр
падения шарика мелких размеров в вязкой жидкости находят по ф-ле
-, где
- плотность вещества шарика, g - ускорение свободного падения. С.
з. применяют также для определения коэф. вязкости очень вязких жидкостей
(см. Вискозиметрия).
Знаете ли Вы, что релятивистское объяснение феномену CMB (космическому микроволновому излучению) придумал человек выдающейся фантазии Иосиф Шкловский (помните книжку миллионного тиража "Вселенная, жизнь, разум"?). Он выдвинул совершенно абсурдную идею, заключавшуюся в том, что это есть "реликтовое" излучение, оставшееся после "Большого Взрыва", то есть от момента "рождения" Вселенной. Хотя из простой логики следует, что Вселенная есть всё, а значит, у нее нет ни начала, ни конца... Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
,
где
-
коэф. вязкости жидкости, r - радиус шара, v - скорость его
поступат. движения. Выведен Дж. Г. Стоксом (G. G. Stokes) в 1851. Этот
случай обтекания шара часто наз. течением Стокса. С. з. справедлив лишь
для малых Рейнольдса чисел
С помощью выражения
,
где
-
плотность жидкости, С. з. преобразуется к безразмерному виду Сх
= 24/Rе, где Сх - аэродинамический коэффициент сопротивления.
С. з. обобщается на случай нестационарного движения шара со скоростью v(t), где t - время. В частности, для мгновенного (импульсного) приведения
шара в поступат. движение со скоростью v0 из состояния
покоя С. з. принимает вид
-
, где
- плотность вещества шарика, g - ускорение свободного падения. С.
з. применяют также для определения коэф. вязкости очень вязких жидкостей
(см. Вискозиметрия).
