Фликкер-шум (шум 1/f) - флуктуационный процесс, спектральная плотность к-рого S(f) при низких частотах ^растёт с понижением частоты по закону, близкому к, в к-ром показательблизок к 1 (см. Флуктуации электрические ).Впервые шум 1/f обнаружен в 1925 Дж. Джонсоном (J. В. Johnson) при измерении флуктуации тока термоэлектронной эмиссии.
Впоследствии был обнаружен также в угольных резисторах, разл. плёночных
проводниках, в т. ч. в сплошных металлич. плёнках, в полупроводниках и
др. структурах. Особенно велик в островковых плёнках, в гранулированных
проводниках, в плохих контактах к высокоомным резисторам. Показательобычно находится в пределах от 0,8 до 1,2, может изменяться с температурой, но чаще всего близок к 1. Как правило, спектральная плотность шума 1/f растёт с понижением частоты вплоть до мин. частоты, до к-рой проводятся измерения (достигнута частота 3.10-7 Гц). Переход к не зависящей от f спектральной плотности не наблюдается.
Шум 1/f относится к токовым шумам. Спектральная плотность в однородных проводниках пропорциональна квадрату напряжения (или тока). Этот факт, а также спец.
опыты указывают на то, что токовый шум 1/f вызван флуктуациями сопротивления, к-рые имеют место и в равновесном состоянии, пропускание тока лишь проявляет их. Радиус корреляции флуктуации, создающих шум 1/f,
настолько мал, что измерить его не удалось: во всех опытах, в к-рых его
пытались измерить, найдено лишь ограничение сверху для него. В
частности, флуктуации сопротивления соседних транзисторов интегральной
схемы, находящихся на расстоянии неск. десятков микрон, не
коррелированы. Поэтому спектральная плотность относительных флуктуации
сопротивления однородных проводников (или напряжения на их контактах)
обратно пропорц. объёму проводника. В сильно неоднородных проводниках, в
к-рых проводимость носит перколяционный характер (сопротивление
определяется участками, занимающими относительно малый объём),
спектральная плотность должна быть большой, что и наблюдается на опыте.
Шум 1/f связывают с наличием в реальных твёрдых телах той или иной
неупорядоченности и связанного с ней чрезвычайно широкого спектра
(иерархии) времён релаксации. Такой широкий спектр t и требуемая для получения закона
функция распределения т возникают, если т экспоненциально зависит от
параметра (энергии активации в случае активац. переходов между
состояниями системы, туннельного показателя в случае туннельных
переходов), функция распределения к-рого более или менее постоянна в
широких пределах изменения этого параметра. То, что шум 1/f
обусловлен суперпозицией процессов с разл. временами релаксации,
продемонстрировано на опыте: в субмикронных МДП-транзисторах (см. Полевой транзистор),
в к-рых имеется одна активная ловушка для носителей тока (или две
ловушки), спектральная плотность флуктуации сопротивления канала имеет
лоренцевский профиль с одним т (или соответственно два таких профиля с
двумя различными т), но при увеличении размеров транзистора и числа
ловушек спектральная плотность приближается к 1/f. Магн. шум (флуктуации намагниченности) со спектральной плотностью ~ 1/f, наблюдаемый в спиновых стёклах и аморфных ферромагнетиках (см. Аморфные магнетики
),соответствует наличию в них (и известной из др. опытов) обширной
иерархии высот барьеров (энергий активации), разделяющих метастабилъные
состояния, между к-рыми каждая такая система совершает переходы в
процессе релаксации и теплового движения. В тех случаях, когда механизм
шума 1/f понятен (как в спиновых стёклах и неупорядоченных
средах с двухуровневыми туннельными системами), мин. его частота
(обратное наибольшее т) столь мала (напр., меньше обратного времени
существования Вселенной), что попытки её измерения не имеют смысла.
Механизмы шума 1/f объёме полупроводников пока достоверно не установлены, хотя в литературе предложен ряд теорий.
Шум 1/fявляется серьёзной помехой во MH. электронных приборах: в усилителях низких частот, в стандартах частоты и др.
Литература по
Коган Ш. M., Низкочастотный токовый шум со спектром типа 1/f
в твердых телах, «УФН», 1985, т. 145, в. 2, с. 285; Weissman M. В., 1/F
noise and other slow, nonexponential kinetics in condensed matter,
«Rev. Mod. Phys.», 1988, v. 60, № 2, c. 537.
Знаете ли Вы, почему "черные дыры" - фикция? Согласно релятивистской мифологии, "чёрная дыра - это область в пространстве-времени, гравитационное притяжение которой настолько велико, что покинуть её не могут даже объекты, движущиеся со скоростью света (в том числе и кванты самого света). Граница этой области называется горизонтом событий, а её характерный размер - гравитационным радиусом. В простейшем случае сферически симметричной чёрной дыры он равен радиусу Шварцшильда". На самом деле миф о черных дырах есть порождение мифа о фотоне - пушечном ядре. Этот миф родился еще в античные времена. Математическое развитие он получил в трудах Исаака Ньютона в виде корпускулярной теории света. Корпускуле света приписывалась масса. Из этого следовало, что при высоких ускорениях свободного падения возможен поворот траектории луча света вспять, по параболе, как это происходит с пушечным ядром в гравитационном поле Земли. Отсюда родились сказки о "радиусе Шварцшильда", "черных дырах Хокинга" и прочих безудержных фантазиях пропагандистов релятивизма. Впрочем, эти сказки несколько древнее. В 1795 году математик Пьер Симон Лаплас писал: "Если бы диаметр светящейся звезды с той же плотностью, что и Земля, в 250 раз превосходил бы диаметр Солнца, то вследствие притяжения звезды ни один из испущенных ею лучей не смог бы дойти до нас; следовательно, не исключено, что самые большие из светящихся тел по этой причине являются невидимыми." [цитата по Брагинский В.Б., Полнарёв А. Г. Удивительная гравитация. - М., Наука, 1985] Однако, как выяснилось в 20-м веке, фотон не обладает массой и не может взаимодействовать с гравитационным полем как весомое вещество. Фотон - это квантованная электромагнитная волна, то есть даже не объект, а процесс. А процессы не могут иметь веса, так как они не являются вещественными объектами. Это всего-лишь движение некоторой среды. (сравните с аналогами: движение воды, движение воздуха, колебания почвы). Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.
, в к-ром показатель
близок к 1 (см. Флуктуации электрические ).Впервые шум 1/f обнаружен в 1925 Дж. Джонсоном (J. В. Johnson) при измерении флуктуации тока термоэлектронной эмиссии.
Впоследствии был обнаружен также в угольных резисторах, разл. плёночных
проводниках, в т. ч. в сплошных металлич. плёнках, в полупроводниках и
др. структурах. Особенно велик в островковых плёнках, в гранулированных
проводниках, в плохих контактах к высокоомным резисторам. Показатель
обычно находится в пределах от 0,8 до 1,2, может изменяться с температурой, но чаще всего близок к 1. Как правило, спектральная плотность шума 1/f растёт с понижением частоты вплоть до мин. частоты, до к-рой проводятся измерения (достигнута частота 3.10-7 Гц). Переход к не зависящей от f спектральной плотности не наблюдается.
. Такой широкий спектр t и требуемая для получения закона 
функция распределения т возникают, если т экспоненциально зависит от
параметра (энергии активации в случае активац. переходов между
состояниями системы, туннельного показателя в случае туннельных
переходов), функция распределения к-рого более или менее постоянна в
широких пределах изменения этого параметра. То, что шум 1/f
обусловлен суперпозицией процессов с разл. временами релаксации,
продемонстрировано на опыте: в субмикронных МДП-транзисторах (см. 
